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西安公司建设网站,企业网站建设管理视频,西安招聘网最新招聘,东莞广告公司招聘狄拉克方程的洛伦兹协变性与代数变换 在研究量子物理中的狄拉克方程时，洛伦兹协变性是一个关键的概念。它涉及到在不同的时空框架下，物理量和方程的形式如何保持一致。本文将深入探讨狄拉克方程在新的时间框架下的变换，以及相关代数结构在零场情况下的不变性。 1. 狄拉克态…狄拉克方程的洛伦兹协变性与代数变换在研究量子物理中的狄拉克方程时，洛伦兹协变性是一个关键的概念。它涉及到在不同的时空框架下，物理量和方程的形式如何保持一致。本文将深入探讨狄拉克方程在新的时间框架下的变换，以及相关代数结构在零场情况下的不变性。1. 狄拉克态的新时间框架我们从考虑具有时间相关势的狄拉克方程开始。哈密顿量 (H(t)) 的符号由下式给出：[h(t; x, \xi) = \sum_{j=1}^{3} \alpha_j(\xi_j - A(t, x)) + \beta + V(t, x)]一个物理态是希尔伯特空间 (H) 中的单位向量 (\psi(x))。当我们在由 boost 变换（6.0.2）给出的新时空框架中考虑这个物理态时，我们首先将 (\psi(x)) 扩展为闵可夫斯基空间 ({(t, x)}) 中狄拉克方程 (\dot{\psi} + iH\psi = 0) 的解，得到函数 (\psi(t, x))，然后将 (\psi(t, x)) 限制到新时空坐标 ((t’, x’)) 中的类空超平面 (t’ = 0) 上。这个变换后的态 (\psi_{\Delta} = \psi_{\Delta}(x’)) 应该是希尔伯特空间 (H_{\Delta}) 中的单位向量。不过，在 (S’) 上 (C^4) 的内积不再是 (\psi^\chi)，而是 (\psi^\kappa^2\chi)，其中 (\kappa) 是一个特定的常数正定厄米对称矩阵。boost 变换（6.0.2）可以缩写为：[t’ = tc - x_1s, \quad x_1’ = -ts + x_1c, \quad x_